Über die Theorie des Kreisels. Mit 143 Figuren im Text.

590 VII. Einflufs von Reibung, Luftwiderstand, Elastizität etc.
können als Spirallinien bezeichnet werden, stimmen aber nicht genau
mit einer der bekannten Spiralforrmen berein.
Übrigens können wir uns auch ohne Rechnung von der gegensätzlichen Wirkung des Luftwiderstandes im Falle C>-A und C<A
Rechenschaft geben. Wir knüpfen dabei an die Figuren 86 und 87
Pig. 86.
Eig. 87.
an, welche zunächst ebenso wie die Figuren 14 und 13 von pag. 107
und 106 zum Ausdruck bringen, dafs im Falle eines abgeplatteten
Trägheitsellipsoides C> A der Impulsvektor zwischen Figurenaxe und
Rotationsvektor liegt, dafs dagegen im Falle eines verlängerten,Tragheitsellipsoides der Rotationsvektor zwischen Impuls- und Figurenaxe
enthalten ist.' Nun besteht nach unserer G(rundannahme die Wirkung
des Luftwiderstandes in einem Moment, welches dem Drehungsvektor
nach G(-röfse und Axe proportional ist. Dieses haben wir mit dem
jeweiligen Impulsvektor zusammenzusetzen, indem wir entgegengesetzt
parallel zu der Richtung des Rotationsvektors an den Endpunkt des
Impulsvektors einen Pfeil von der Länge AQAt antragen. In Fig. 86
wird der Impulsvektor hierdurch der Figurenaxe genähert, in Fig. 87 von
ihr entfernt..
Der abgeänderten Lage und Gröfse des Impulses entspricht auch
eine etwas andere Lage der Rotationsaxe und eine etwas verschiedene
Gröfse der Rotationsgeschwindigkeit. In den Figuren ist die geometrische
Konstruktion angedeutet, durch welche nach Früherem die Richtung
der Rotationsaxe aus der der Impulsaxe bestimmt werden kann. Wir
haben nun die obige-' Konstruktion zu wiederholen, indem wir das
Moment des Luftwiderstandes entsprechend der abgeänderten Lage und
Gröfse der Rotationsaxe dem Impuls hinzufügen. Wie man sieht fährt
hierbei der Impuls und gleichzeitig auch der Rotationsvektor fort, sich