Über die Theorie des Kreisels. Mit 143 Figuren im Text.

928 IX. Technische Anwendungen.
hierbei natürlich unbestimmt bleibende Proportionalitätsfaktor A der
obigen Formel ist so gewählt, dafs das Maximum unseres elektrodynamischen Gesetzes gleiche Höhe mit dem Maximum des empirischen
Gesetzes hat. Wir zeichnen also:
für v<c: W=0; y -= 1,
für v>c: W=A(1- -), B=av2, y =1- +
wobei C = A/ac2 in der genannten Weise aus den Beobachtungen entnommen wurde. Es ist kaum zu verkennen, dafs wir durch diese sehr
einfachen Gesichtspunkte einen allgemeinen Anschlufs an den Charakter
der empirischen Kurve erreichen, der schwerlich zufälliger Natur
sein kann.*)
Für praktische Zwecke ist natürlich mit unserer idealisierten Form
der Luftwiderstandskurve nichts gewonnen; ihre Mitteilung sollte lediglich bezwecken, zu einer genaueren Untersuchung des Wellenwiderstandes im obigen Sinne zu ermutigen und unsere These von der
wesentlich hydrodynamischen Natur des ballistischen Problems in etwas
zu belegen.
9. Die allgemeinen Erfahrungsthatsachen der Ballistik und die Rolle
der Kreiselwirkungen.
Wir stellen zunächst einige wenige Thatsachen der Ballistik zusammen, die als gesichert gelten können, und betrachten sie teils vom
Standpunkte unserer hydrodynamischen Auffassung, teils von demjenigen der Kreiseltheorie. Solche Thatsachen sind: das Auftreten eines
Luftwiderstandsmomentes, der Sinn desselben, welcher einer Lage des
Angriffspunktes vor dem Geschofs-Schwerpunkt entspricht, die Stabilität
des rotierenden Langgeschosses, die Rechtsabweichung bei Rechtsdrall.
Der Luftwiderstand und das Luftwiderstandsmoment.
Dafs ein bewegter Körper von dem umgebenden Mittel einen Wider*) Nach einer freundlichen Mitteilung von Herrn Prandtl kann man für
sehr grofse Geschwindigkeiten das Newton'sche Reibungsgesetz strenge begründen.
Der theoretische Wert des Proportionalitätsfaktors a ergiebt sich dabei gröfser
als der empirische Wert ao für kleine Geschwindigkeiten. Trägt man also in der
Figur als Ordinate auf: Gesamtwiderstand geteilt durch Reibungswiderstand für
kleine Geschwindigkeiten, d. h. y =(W+- R)/av2 unter Beibehaltung unseres
elektrodynamischen Wertes für T, so wäre für grofse Geschwindigkeiten wegen
R-=av > aO v2 das rechte Ende unserer punktierten Kurve um den Betrag (a- a,)/ao
höher zu legen. Der Anschlufs an die ausgezogene Kurve der Figur würde dadurch noch verbessert werden.