Über die Theorie des Kreisels. Mit 143 Figuren im Text.

758 VIII. Abschnitt B. Geophysikalische Anwendungen.
definitive Gleichgewichtslage des Schwungringes gewinnen will. Auch
würden die starken Schwankungen der Schwungringaxe (in dem vorausgesetzten Falle beträgt die Amplitude der Schwankung einen rechten
Winkel) für die Beobachtung der mittleren Gleichgewichtslage unbequem
sein. Es kommt hinzu, dafs unser Wert von r nur für hinreichend
kleine Schwingungsamplituden gilt, dafs dagegen bei den in unserem Beispiel in Betracht kommenden bedeutenden Amplituden die Schwingungsdauer entsprechend länger ausfallen würde. Immerhin zeigt unsere
Rechnung, dafs man die Stärke der Ablenkung aus der Vertikalen
durch geeignete Wahl der Umstände beliebig steigern und je nach Bedarf regulieren kann.
Gilbert selbst rechnet folgendes Zahlenbeispiel: p= 480 50' 39",
=- 0~, n = 200, m =:0,79 gr, — = 5 cm; mit Rücksicht auf die Abmessungen von Schwungring und Rahmen ergiebt sich
Xo 7~ 37' 10", 3,76 Sek.
Hierbei ist also auf einen sehr grofsen Wert der Ablenkung verzichtet
worden zu Gunsten einer Verkleinerung der Schwingungsdauer und der
damit zusammenhängenden bequemeren Beobachtung der schliefslichen
Gleichgewichtslage.
Die Gilbertsche Anordnung scheint gegenüber der ursprünglichen
Foucaultschen manche Vorzüge zu haben. In dem Laufgewichte p und
seinem Abstande d vom Schwerpunkt des Schwungringes hat man
gewissermafsen einen Parameter zur Verfügung, den man in einer für
die Beobachtung günstigen Weise wählen kann. Indem man die Verhältnisse so einrichtet, dafs die schliefsliche Gleichgewichtslage in der
Nähe der Vertikalen liegt, eliminiert man manche Beobachtungsfehler,
die bei grofsen Ausschlägen auftreten würden. Ferner werden die
unvermeidlichen Fehler bei der Centrierung der bewegten Massen, die
für das Foucaultsche Gyroskop sehr störend sein dürften, durch die
absichtliche Hinzufügung des Übergewichtes p für das Barogyroskop
relativ belanglos. Über die quantitative Übereinstimmung zwischen
Theorie und Beobachtung macht indefs Gilbert ebenso wie seinerzeit
Foucault in der mehrfach genannten Abhandlung keine näheren
Angaben.
Absichtlich haben wir in der vorangehenden Darstellung die wahrscheinlichen Fehlerquellen und die Frage nach einer möglichen quantitativen Bestätigung stärker betont, als dies in den Lehrbüchern der
Mechanik sonst üblich ist. Scheint doch das vorliegende Beispiel vorzüglich geeignet, zu zeigen, wie weit der Weg ist, der sich zwischen
der gedanklichen Erfassung eines dynamischen Vorganges und seiner
Realisierung durch bestimmte physikalische Apparate dehnt!