Über die Theorie des Kreisels. Mit 143 Figuren im Text.

752 VIII. Abschnitt B. Geophysikalische Anwendungen.
ringes hinreichend lange anhält. Hinsichtlich der quantitativen Verhältnisse dürfen wir uns dabei einfach auf die Analogie mit dem einfachen Pendel oder mit der Magnetnadel berufen. Bei ähnlicher Konstruktion der Lager wird die Reibungswirkung bei den in Rede stehenden
Versuchen eine ähnliche sein, wie bei dem einfachen Pendel und bei
den Schwingungen einer Magnetnadel, die ihrerseits natürlich stets gedämpfte Schwingungen sind.
Was die Massenwirkung des äufseren und inneren Ringes betrifft,
so könnte es auffallen, dafs wir dieselbe in unseren letzten Formeln
zum Ausdruck gebracht haben, während wir bei der Besprechung des
ersten Foucaultschen Versuches sagten, dafs sie zu vernachlässigen
sei. Dies erklärt sich daraus, dafs im ersten Foucaultschen Versuche
(bei Vernachlässigung der Reibung) die Schwungringaxe im Raume merklich feststeht und die Ringmassen nur Drehgeschwindigkeiten von der
Ordnung der Erdrotation ausführen, dafs dagegen im zweiten Foucaultschen Versuch die Schwungringaxe wirkliche Beschleunigungen
erfährt, an denen die zu einem Ganzen verbundenen Mafsen des äufseren
und inneren Ringes teilnehmen. Während im ersten Foucaultschen
Versuche der Einflufs der Ringmassen auf die zu beobachtende Gröfse
der relativen Bewegung des Schwungringes verschwindend klein war
(von der Ordnung co/Q vgl. p. 742), wird er im zweiten Foucaultschen
Versuch von derselben Gröfsenordnung wie die zu beobachtenden Bewegungen der Schwungringaxe selbst, so dafs sich z. B. in der Formel
(9) das Trägheitsmoment der Ringe C!, A2 zu dem des Schwungringes
A direkt hinzuaddiert. -
Es bleibt uns schliefslich noch übrig, von einer zweckmäfsigen
Abänderung des Foucaultschen Gyroskops, dem schon genannten Barogyroskop von Gilbert zu sprechen. Wie der Name besagt, kommt bei
diesem Apparat aufser der Erdrotation auch die Schwere ins Spiel.
Wir schildern die Einrichtung desselben an Hand der Abbildung*) 111,
indem wir den Vergleich mit dem Foucaultschen Gyroskop ziehen.
In der Figur sieht man zunächst den Schwungring D mit seiner
Axe a, auf welcher sich bei E ein Zahnrad zum Anlassen desselben
befindet, sowie in der Verlängerung der Axe nach unten hin ein Laufgewicht p. Als inneren Ring können wir hier den Rahmen C bezeichnen, welcher bei A und A' auf Schneiden ruht. Den Bügel S
können wir mit dem äufseren Ringe bei Foucault vergleichen. Er
läfst sich in der Hülse H verdrehen und auf diese Weise in ein be*) Dieselbe ist dem "Katalog mathem. Modelle, Apparate und Instrumente",
im Auftrage der deutschen Mathem.-Vereinig. herausgegeben von W. Dyck,
Nachtrag p. 79 entnommen.