Über die Theorie des Kreisels. Mit 143 Figuren im Text.

672 VIII. Abschnitt B. Geophysikalische Anwendungen.
denen Bewegungen und damit eine Überlagerung der Formeln und in gewissem Sinne eine Überlagerung der Figuren statt. Leider verliert die
Poinsotsche Vorstellung der abrollenden Kegel für eine derartige zusammengesetzte Bewegung ihren Hauptvorzug, den der unmittelbaren
Anschaulichkeit. Wollten wir uns nämlich Präcession und Nutation in
einer Figur darstellen und durch ein Paar abrollender Kegel verwirklichen, so müfsten wir den Herpolhodiekegel mit aufserordentlich
kleinen und kurzen Wellungen versehen, in welche entsprechende
Wellungen des Polhodiekegels eingreifen. Für das anschauliche Verständnis des Vorganges wird hierdurch aber nichts gewonnen.
Schliefslich gehen wir im Interesse der folgenden Diskussionen
von dem uns nunmehr bekannten Polhodiekegel bei der freien Nutation
zu demjenigen Kreise über, den der Polhodiekegel auf der Erdoberfläche ausschneidet. Wir unterscheiden den Durchschnitt der Rotationsaxe mit der Erdoberfläche, den ~instantanen Erdpol", von dem
Durchschnitt der Figurenaxe mit der Erdoberfläche, dem "geometrischen
Erdpol". Unser Kreis ist der geometrische Ort des instantanen Pols,
sein Mittelpunkt fällt mit dem geometrischen Pole zusammen. Nach
der vorangehenden Theorie müssen wir erwarten, dafs der instantane
Pol den geometrischen Pol in der Periode des Eulerschen Cyklus, also
etwa in 10 Monaten, einmal im Sinne der Erdrotation umkreist. Der
vom Erdmittelpunkte aus gesehene Radius des Kreises beträgt nach
Obigem a -
Wir werden im folgenden Paragraphen darüber zu berichten haben,
in welcher Weise sich eine derartige Bewegung des instantanen Pols
in den Beobachtungen der Polschwankungen bemerklich macht. Überschlagen wir hier nur noch die Chancen der Beobachtungsmöglichkeit,
so sehen wir, dafs diese jetzt viel günstiger liegen, wie vorher, wo
es sich um den Nachweis der räumlichen Bewegung der Rotationsaxe
handelte. Denn erstens ist die Periode der Bewegung des instantanen
Pols und zweitens ist ihre Gröfse ca. 300 mal so grofs, wie die Periode
und Gröfse derjenigen Bewegung, welche der Schnittpunkt der Rotationsaxe am Himmelsgewölbe ausführt. Obschon also, wie wir bemerkten,
die frühere Bewegung unmerklich war, so braucht es darum nicht die
jetzige zu sein.
~ 6., Der Nachweis der Polschwankungen durch die Beobachtung;
die Chandlersche Periode.
In der Beobachtung werden sich die im vorigen Paragraphen als
möglich nachgewiesenen Polschwankungen durch eine Veränderlichkeit